在對(duì)聲場(chǎng)進(jìn)行理論分析時(shí)，通常提出一定的假設(shè)條件，如研究的對(duì)象往往基于液體介質(zhì)，且波源作活塞運(yùn)動(dòng)，輻射聲波為連續(xù)波等，此時(shí)獲得的是理想條件下的聲場(chǎng)，簡(jiǎn)稱(chēng)理想聲場(chǎng)。而實(shí)際檢測(cè)中往往是固體介質(zhì)，且波源為非均勻激發(fā)，此時(shí)輻射的脈沖波聲場(chǎng)，簡(jiǎn)稱(chēng)實(shí)際聲場(chǎng)。一般說(shuō)來(lái)，對(duì)于遠(yuǎn)場(chǎng)區(qū)軸線上的聲壓分布，實(shí)際聲場(chǎng)與理想聲場(chǎng)基本一致，但近場(chǎng)區(qū)內(nèi)則完全不同。

圖1-12為理想聲場(chǎng)與實(shí)際聲場(chǎng)的聲壓比較。此時(shí)由于至波源的距離足夠遠(yuǎn)，波源各點(diǎn)至軸線上某點(diǎn)的波程差明顯減少，從而使波的干涉大大減弱，甚至不產(chǎn)生干涉?？梢钥闯?，兩者在遠(yuǎn)場(chǎng)區(qū)軸線上的聲壓分布基本一致。

但在近場(chǎng)區(qū)內(nèi)，實(shí)際聲場(chǎng)與理想聲場(chǎng)存在明顯區(qū)別。對(duì)于理想聲場(chǎng)，其軸線上聲壓起伏明顯，在極小值0和極大值2p0之間變化。實(shí)際聲場(chǎng)軸線上聲壓雖然也存在極大極小值，但波動(dòng)幅度小，同時(shí)極值點(diǎn)的數(shù)量明顯減少。造成實(shí)際聲場(chǎng)與理想聲場(chǎng)的近場(chǎng)區(qū)聲壓分布存在較大差異的原因可從以下幾方面分析：

1）近場(chǎng)區(qū)出現(xiàn)聲壓極值點(diǎn)是由于波的干涉造成的。理想聲場(chǎng)是連續(xù)波，波源各點(diǎn)輻射的聲波在聲場(chǎng)中某點(diǎn)產(chǎn)生完全干涉。實(shí)際聲場(chǎng)是脈沖波，脈沖持續(xù)時(shí)間很短，波源各點(diǎn)輻射的聲波在聲場(chǎng)中某點(diǎn)產(chǎn)生不完全干涉或不產(chǎn)生干涉。從而使實(shí)際聲場(chǎng)近場(chǎng)區(qū)軸線上聲壓變化幅度小于理想聲場(chǎng)，極值點(diǎn)減少。

2)由于脈沖波包含許多不同頻率的正弦波、余弦波，而每種頻率的波決定了一個(gè)聲場(chǎng)，因此總聲場(chǎng)就是不同頻率聲波對(duì)應(yīng)聲場(chǎng)互相疊加的結(jié)果;且波源軸線上的聲壓極值點(diǎn)位置隨波長(zhǎng)而變化，不同頻率聲場(chǎng)的極值點(diǎn)不同，互相疊加后總聲壓就趨于均勻。

3)實(shí)際聲場(chǎng)中的波源是非均勻激發(fā)，波源中心振幅大，邊緣振幅小。由于波源邊緣引起的波程差較大，對(duì)干涉的影響也大。因此這種非均勻激發(fā)的實(shí)際波源產(chǎn)生的干涉要小于均勻激發(fā)的理想波源。

4)理想聲場(chǎng)是針對(duì)液體介質(zhì)而言，而實(shí)際探傷對(duì)象往往是固體介質(zhì)。在液體介質(zhì)中，某點(diǎn)的壓強(qiáng)在各個(gè)方向上大小相同，波源各點(diǎn)在液體中某點(diǎn)引起的聲壓可視為同方向而進(jìn)行線性疊加。在固體介質(zhì)中，由于對(duì)稱(chēng)性，對(duì)于波源軸線上的點(diǎn)，在軸線上的聲壓分量將互相疊加，而垂直于軸線方向上的聲壓分量將互相抵消，整體疊加干涉程度要小于液體介質(zhì)中的疊加干涉，也使得實(shí)際聲場(chǎng)近場(chǎng)區(qū)軸線上聲壓分布趨于均勻。

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